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, |! X* {; y+ E) C* R- c, j 一、流体的物理性质 0 {) p3 O- \. z
1.连续介质假定 & m3 I" n# y3 a+ c" ?5 V2 U
(1)将流体视为由无数微团或质点组成的密集而无间隙的连续介质;
) D k, Z$ F& @ (2)连续性假设并不是在任何情况下都适用,如高真空下的气体就不能视为连续介质。
- P: `" O# A9 u) a; \/ `1 q7 u 2.流体的密度和比容 & a! i; D# ^4 Y8 _
(1)密度的定义与性质
H* V R& L% D V0 L$ L( l" a 流体的密度是指单位体积流体所具有的质量,以ρ表示。 7 Q5 U6 g' u% }/ x$ x# f9 n
2 o* C K8 b6 E+ D8 M) Q ^3 Y: R 比体积是指密度的倒数,以符号υ表示,它是指单位质量流体所占有的体积,即 4 w$ @8 }8 H1 g: _: x
% u" m& y3 j. p' B2 c
液体的密度随着压力和温度的变化很小,一般可忽略不计,因此ρ=常数。气体的密度随温度、压力改变较大。低压气体的密度可近似按理想气体状态方程计算 ' W G- V# e2 e6 p- E0 ?0 N. W3 S
2 d7 b$ j% c( b6 o/ a, p, ]
高压气体的密度可采用实际气体状态方程计算。 % x* ]0 _1 K7 B( {; {3 I9 J
(2)流体混合物的密度
& U* r1 t3 P' S: Y i* [ ①液体混合物的组成常用质量分数表示。以1kg液体混合物为基准,设各个组分在混合前后体积不变(理想溶液),则1kg混合物的体积等于各组分单独存在时体积之和,即 - Q6 K4 @6 V. w+ h" w
' u4 d/ g" Q! b! ^9 r' M0 D
ρA,ρB,…,ρn——各纯组分的密度,kg/m3;
5 h* @0 n; e1 g% m ωA,ωB,…,ωn——混合物中各组分的质量分数,kg/kg。 ; m2 z9 V" v, t5 O4 o; q4 C
②气体混合物的组成常用体积分数φ表示。以1m3气体混合物为基准,各组分的质量分别为φAρA,φBρB,φnρn,则1m3气体混合物的质量等于各组分质量之和,即 / c5 `+ z) w- j
ρm=ρAφA+ρBφB+ρnφn
( a- D# Y. `3 B3 c+ S φA,φB,φn——气体混合物中各组分的体积分数,m3/m3。
2 q( d9 E# ]0 ?5 t( Y; @2 m( k X 3.流体的膨胀性和压缩性 * c$ m; P* ]- {& Q4 t
(1)膨胀性 , G: E. }- m, F7 L$ ]; f) A
流体的膨胀性是指流体温度升高时其体积会增大的性质。膨胀性的大小用体积膨胀系数α表示。
3 e! d( r G" s( o9 i4 L
# T& p# g; b1 @8 `/ l( t9 g" u) y dT——流体温度的增量,K; 6 d/ \$ v2 B% D3 h5 s! g5 y; F
dv/v——流体体积的相对变化量。 , J1 W9 t* I7 w8 n7 a
液体的膨胀性通常可忽略不计,而气体的膨胀性相对很大。 ' Y( P G* ?2 J# g8 p- K
(2)可压缩性 & p( j( H0 s& j I2 N' j% c4 q
可压缩性是指流体受压力作用其体积会减小的性质。流体可压缩性的大小用体积压缩系数β来表征。
7 m4 ]$ c1 r8 f% Z% E! d / w! m, d( S( H& g6 a8 e" {
负号表示dv与dp的变化方向相反。 $ o! u0 L+ {* G; u) e% E1 J6 e
由于ρv=1,故上式又可以写成 9 \) b( R. H' _" R) N/ ^
! M$ |- t8 f( a" O5 w' d. l2 J+ V 由β的表达式知,β值越大,流体越容易被压缩;反之,不易被压缩。 . Y; ^- M# h( ^' J
4.流体的黏性
- h8 N6 L# o0 p* @, x" q; ~3 H$ N (1)牛顿黏性定律
& y- e* R( |" T0 q' w 流体在运动时,任意相邻流体层之间存在着抵抗流体变形的作用力,称为剪切力(内摩擦力)。流体的黏性是指流体所具有的在其内部产生阻碍自身运动的特性。
9 m& i- y x2 L+ c ①黏性的产生原因
4 Q/ A0 N) h, p; e3 b& E a.流体分子之间的引力(内聚力)产生内摩擦力;
- W1 |/ X, C# d b.流体分子作随机热运动的动量交换产生内摩擦力。 0 o# [% E- B2 H% B9 `
②牛顿黏性定律
; R' `$ M/ e: s/ ~3 d) C+ x . f# v: b/ ?; s. L
τ——剪应力或内摩擦力,N/m2;
! x5 P: r2 H, f$ u8 H# q' Y μ——流体的动力黏度,简称黏度,Pa·s;
6 g) ^+ ~* O3 A4 X/ v8 @ dux/dy——速度梯度,1/s。 7 ^9 ]% n+ H" X. q
负号表示τ与速度梯度的方向相反。 / }5 ?. v& _/ S7 K% u# ~
(2)流体的黏度 9 h6 e+ _- U5 R: [3 L0 ?6 S7 X$ g
μ表示单位速度梯度下流体的内摩擦力,它直接反映了流体内摩擦力的大小。在SI制中,μ的单位为N·s/m2或Pa·s。以前单位有泊(P)或厘泊(cP),换算关系为:1Pa·s=10P=1000cP。 , t; C: o" R* n+ ~* S/ N5 @
运动黏度是指流体黏度μ与密度ρ的比值,以ν表示 6 s; ~8 ^7 _/ ^( h3 }7 |$ v0 h
( A3 ?5 K. }1 E/ A# q
在SI制中,ν的单位为m2/s,其非法定单位为cm2/s(St),它们的关系为 ' j3 ?8 c+ H1 F8 i8 c
1St=100cSt=10-4m2/s
0 w, i" w4 O1 e$ }+ M 当温度升高或压力降低时,液体黏度降低;温度降低、压力升高时,液体黏度增大。当温度升高时,气体黏性增大;当压力提高时,气体黏度减小。 : B' {5 j& S& R2 c1 {
(3)理想流体与黏性流体 - c' m! ]/ {7 S( b, X2 w
黏性流体或实际流体是指具有黏性的流体。理想流体是指假想的、完全无黏性(μ=0)的流体。
/ }5 |6 t1 z- G) R1 c" T& v 二、流体静力学 ' N; a6 x7 ]2 W
1.静止流体的压力特性
) d: p& q2 F/ ?3 W( C4 l. Q$ {9 B (1)静压力的定义 1 C7 j3 s, J, ?5 s+ X1 {* g& I! b
静止流体内部没有剪应力,只有法向应力。静压力是指法向应力,以p表示。 ! a0 I- V8 @2 [1 r8 I# T2 l
(2)静压力的特性
' b) z( D A8 f0 t7 j' Y/ t7 x4 L ①流体静压力垂直于其作用面,其方向为该作用面的内法线方向;
5 T. M# g. J9 Q ②静止流体中任意一点处的静压力的大小与作用面的方位无关,即同一点上各方向作用的静压力值相等。 ( X' R, L! n+ ~4 a
(3)静压力的单位 ( r* c9 @6 [/ g5 F
在SI单位中,压力的单位是N/m2或Pa。 4 q' w9 O6 e- D
一些常用压力单位之间的换算关系如下: `; u. ]) d: P3 S
9 Z( R }8 q$ Q, K# {5 j, j" A
$ U% J# A/ l3 j7 i! V; o3 t
' {1 Q1 E/ w, t' p* S+ l4 n) L* }; s8 n; V% s+ q8 G
- G: s+ z& e! T
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